同理 ,縫隙間距 d = 20 mm , 3條縫隙散射疊加效果最強時 sin θ可取為 0 , ±3/ 4 ,對應入射方位角 θ為 0°, ±481 6°;縫隙間距 d = 60 mm , 3條縫隙散射疊加效果最強時 sinθ可取為 0 , ±1/ 4 , ±1/ 2 , ±3/
4 , ±1 ,對應入射方位角 θ為 0°,
值得注意的是 :固定入射波長 λ,縫隙間距越大 ,在全入射方位角范圍內 ( -90°～90°), 3條縫隙散射能取得最強疊加效果的角度越多 ,即耦合波峰越多 ,圖 7中這一現象非常明顯。通過式 (5)分析 ,固定縫隙間距 ,波長 λ越小 ,則多縫隙耦合波峰越多。
(2) VV極化條件下 ,參考前面對于單縫隙電磁散射特性的分析 ,由于單個縫隙本身散射較 HH極化弱很多 ,因此 3種不同間距的散射差別難以分辨 ,目前未發現其規律性。
3 結 論
在現有的測試研究基礎上 ,對于單縫隙電磁散射隨寬度、極化的變化規律、多縫隙電磁散射規律的分析 ,可以得出如下結論 :
(1)
縫隙散射的極化特性。總體來說 HH極化 (入射電場始終垂直于縫隙 )強于 VV極化 (入射電場始終平行于縫隙 ),在縫隙較窄 ( <1/ 2波長)的情況下此特性更明顯。
( 2) HH極化下 ,窄縫隙 ( <1/ 4波長 )散射的主要機理是大入射角下 ( -90°～ -60°, 60°～ 90°)縫隙引起的表面波散射 ,寬縫隙 ( >1/ 4波長)散射的主要機理是全角域內的縫隙自身電磁散射。
(3) VV極化下 ,窄縫隙 ( <1/ 4波長 )試件的電磁散射與無縫金屬平板接近 ,可以忽略不計 ,寬縫隙 ( >1/ 2波長 )主要散射機理是小入射角內 ( -60°～ -15°, 15°～60°)縫隙自身電磁散射。
(4)
多縫隙電磁散射測試中 ,縫隙間距對整體散射分布的影響 ,可以理解為對各單縫隙散射疊加效果的影響。
Wang Haogang.
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