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時間:2011-02-10 16:03來源:藍(lán)天飛行翻譯 作者:admin
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中心進(jìn)行了 "的深入研究,采用組合式三維 "系統(tǒng)進(jìn)行了轉(zhuǎn)子內(nèi)流場三 (堆測量。
)*組合式三維 "系統(tǒng)
激光多普勒測速儀是不受流動參數(shù)( +、、,)影響的非接觸式測量系統(tǒng)。激光束聚焦
的探測體積,不論維數(shù)多少都是極其微小的。激光測速儀能實現(xiàn)高空間分辨率。二維 "
系統(tǒng)是雙色三光束二維系統(tǒng)。光源為 &-激光器,使用波長分別用 .//* 012和 3).* 312的
藍(lán)光和綠光。一維系統(tǒng)是 ,’4單色系統(tǒng),使用 56 (%6激光器,波長為 789* /12(缸光)。兩
個子系統(tǒng)光軸間的夾角為 30:,這種布局能測出仿射坐標(biāo)中的三個分量。經(jīng)過仿射變化,就
可以得到任意指向的三維正交坐標(biāo)系中的三個速度分量。
())激光測速儀工作原理
激光測速儀是通過多普勒效應(yīng)測量流體的速度,它依靠流體中存在的與流體一起運動
的粒子進(jìn)行測量。若一粒運動著的微小粒子穿過一束入射激光,則只有當(dāng)粒子的運動速度
垂直于入射激光的傳播方向時,它所感知的頻率才與入射激光本身的頻率相等;否則粒子
所感知的激光頻率就比入射光本身的頻率高或低。若有兩束頻率為 ;0的激光,相互入射夾
角為 ",粒子運動穿過其交點,如圖 / (< ()所示,這即是廣泛應(yīng)用的雙散射系統(tǒng)。此粒子
對第一路激光感知和散射的頻率 ;)比 ;0低一個 (;的激光頻率,即
;) =;0 ( (;
而第二路感知和散射的頻率 ;9比 ;0高一個 (;的激光頻率,即
;9 =;0 > (;
這樣,粒子的散射光中包含有兩種頻率的光,它們的頻率差為差動多普勒頻差 ?,于是
@ "
; =;9 (;) =9(; = 9;0 BC1
A9由于光速 A =;00,0為入射激光的波長,因此 •))//•
 

"
"  %&’()
在激光的種類一定(即 *+一定),夾角 "一定時,多普勒頻差 "與粒子速度 %成正比。因此,若測出 ",就可定出粒子速度 ";若粒子與流體速度相同,則 %就是流體的運動速度。如果用一個光電倍增管接收粒子所散射的光,且對  、的散射光強(qiáng)振幅為 -,、-,散射光初相為聲 ,、,則光電陰極感受光的綜合光強(qiáng)經(jīng)簡化,可表示為:

-( .) ,(-, /-)/ -,-0+’[". /(1 ,)]

光電陰極上引起的電流與正 -( .)成正比,這樣陰極電流就有兩個分量:一是直流分量,正比于(- /- )2;另一個是頻率為 "的交流分量,它即是所需的多普勒頻差信號。測出此交流分量,的頻率 ",即可定出流速 %。當(dāng)兩束激光相交時,在交點會形成一組平行的干涉面,相鄰兩個干涉面之間距離 (3為
(31 &2’()"( )
當(dāng)粒子以速度鈔垂直于干涉面運動穿過它們時,粒子就會散射出一亮一暗的光線,其亮暗交替的頻率為
 % 2 (3
"
 %&’()   "
這就是說,粒子穿過干涉面時,散射光的脈動頻率就等于多普勒頻差 "。
()激光測速儀光路
圖 4 15 1示出條紋型、后散身激光測速儀的典型光路,采有氬離子激光器,功率為 ,6 7 896&:。由測量放人的粒子通過激光條紋所需的飛過時間確定流速。在探測容積內(nèi)產(chǎn)生激光交叉干涉條紋。在轉(zhuǎn)子機(jī)匣上裝有光學(xué)窗口,激光沿徑向從窗口射人。自動定向平面鏡裝置可以調(diào)整聚焦光束的位置,確定進(jìn)入激光束的角分線,進(jìn)而能測出徑向速度分量。
沿周向測量線路分成 ,&&&個角向位置,每個位置均由電子角位移編碼器給定。在某一角向位置測量時,記錄微粒飛過條紋時間和轉(zhuǎn)子位置,并由微計算機(jī)處理。如果在不同軸向、徑向位置都進(jìn)行上述測定,就測出了流場。熒光屏顯示下列信息:工作狀態(tài);葉片通道總平均速度分布;沿周向 ,&&&個周向位置測量速度分布直方圖。一般 "角的偏差為 &6 &;,條紋間距為 ,&6 9%<。視線模糊時,可以調(diào)整光束不同角度。
6壓氣機(jī)測量結(jié)果(,)跨聲速壓氣機(jī)流場測量試件為核心壓氣機(jī)的進(jìn)口轉(zhuǎn)子,進(jìn)口處葉尖半徑為 =9<<,轂 2尖比為 &6 5,轉(zhuǎn)子有 =個葉片,葉尖弦長 996 =<<,設(shè)計轉(zhuǎn)速 ,7,&&> 2 <(),葉尖速度為 97< 2 ’。
在葉片排的上、下游,采用組合探頭測量沿徑向的總壓、總溫和流動角。徑向靜壓采用楔形探針測量。上游位置 ,位于轉(zhuǎn)子上游的 ,個弦長處,下游位置 位于轉(zhuǎn)子下游 ,2弦長處。
在最大流量下,轉(zhuǎn)子壓比為 ,6 9?。質(zhì)量流量為 &4@A (2< •’),精確到 ,B。進(jìn)口相對馬赫數(shù) CD,在最大流量下,葉根處為 ,6 ,9、葉尖處為 ,6 E=。接近失速時,即進(jìn)入非穩(wěn)態(tài)工作 •,,4?•
 


圖  " "%激光測速儀光路圖時,轉(zhuǎn)子壓比為 &’ ((,質(zhì)量流量為 &)&*+ ,( - •.),進(jìn)口相對馬赫數(shù) /0,葉根處為 &’ 12、葉尖處為 &’ 3。采用校準(zhǔn)孔板測量質(zhì)量流量。
對于接近失速點,相對馬赫數(shù) /0,的軸向速度分布,在距葉尖 &24葉高處的激光測量結(jié)果示于圖  " "3所示。由該圖可以看出,三維計算值與用激光測速儀的測量值在弓形激波系和人口位置處均吻合得很好。人口激波處出現(xiàn)跳躍是由于忽略粘性堵塞作用造成的。
圖  " "5示出距葉尖 &24葉高處,在 34弦長(通過人口激波)處 /0,的周向分布。在 /0,突然降低處,即接近中間區(qū),激光測速儀測量法與三維計算法均良好地確定了激波位置。在激光測速儀中激波模糊,證明是由于放人粒子滯后引起的。
圖  " "2示出距葉尖 &24葉高處的激波結(jié)構(gòu),并對比了相對馬赫數(shù) /06的測量值和計算值。激波由虛線表示。由圖看出三維計算值和激光測速儀測定值基本吻合,但離開激波時的相對馬赫數(shù) /06測量值高于計算值。在中間區(qū)人口激波處,總壓恢復(fù)系數(shù)測定值比計算值低 &’ 4。
()風(fēng)扇流場三維動態(tài)測量應(yīng)用圖  " "(所示的光路。兩臺激光器都置于水平面內(nèi),相互夾角為 。氦氖激光器光路里采用擴(kuò)束裝置以提高信噪比,其光軸垂直于入射窗口。
試驗中采用光學(xué)玻璃作窗口。添加的散射粒子采用水霧。為避免三路光信號的相互混雜,在每一路光信號接收器的入口處裝設(shè)高質(zhì)量單色濾光片。三路激光測速儀測出的速度需經(jīng)過三維坐標(biāo)變換才能轉(zhuǎn)換到指定的正交坐標(biāo)系。
 
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